當(dāng)發(fā)生局部放電時(shí)，放電區(qū)域中的分子運(yùn)動(dòng)加劇，產(chǎn)生劇烈的撞擊，從而在宏觀上產(chǎn)生了一種壓力，引起機(jī)械振動(dòng)，即產(chǎn)生聲波。由于放電是一系列的脈沖形式，產(chǎn)生的壓力也是脈沖形式的，它含有各種頻率的分量，因此產(chǎn)生的聲波頻帶很寬。我們把頻率高于20kHz聲波稱為超聲波，超聲波由于它方向性好，穿透能力強(qiáng)，傳播距離遠(yuǎn)，易于獲得較集中的聲能而通常作為檢測(cè)聲波。

固體介質(zhì)在局放形成電樹枝的過程中，時(shí)而會(huì)發(fā)生微弱的爆炸，爆炸也會(huì)產(chǎn)生聲波。在液體材料中，放電往往是發(fā)生在液體含有氣泡時(shí)，氣泡在放電時(shí)會(huì)發(fā)生爆炸，也可能擾動(dòng)液體而使氣泡在介質(zhì)中移動(dòng)，這些都會(huì)造成一定的壓力而引起震動(dòng)，產(chǎn)生聲波。局部放電產(chǎn)生的聲信號(hào)很微弱，產(chǎn)生聲波的能量與總放電能量之比，一般認(rèn)為小于1%。這種聲能的轉(zhuǎn)化率，還受媒質(zhì)和放電情況的影響，在不同的介質(zhì)和不同的放電狀態(tài)下是不同的。

電極不對(duì)稱、介質(zhì)不均勻、絕緣體中含有氣泡或者水分等多方面的原因會(huì)引起局部放電，局部放電的形式也多種多樣，局部放電過程是一個(gè)比較復(fù)雜的物理過程。當(dāng)發(fā)生局部放電時(shí)，氣泡將會(huì)受到一個(gè)脈沖電場(chǎng)力的作用，為了直觀的分析局部放電產(chǎn)生超聲波的過程，利用電一力一聲類比的方法，以最常見的氣泡放電為例來分析局部放電產(chǎn)生超聲波的原理和過程。

電磁振蕩、力學(xué)振動(dòng)和聲振動(dòng)作為不同的物理現(xiàn)象，一方面都有它們各自的研究對(duì)象，構(gòu)成了他們的特殊性；另一方面，他們雖然屬于不同的領(lǐng)域，表面上似乎互不關(guān)聯(lián)，但仔細(xì)研究他們的規(guī)律時(shí)，在數(shù)學(xué)上往往都?xì)w結(jié)為相同形式的微分方程。幾種參數(shù)用常微分方程，分布參數(shù)系統(tǒng)用偏微分方程。既然電磁振蕩、力學(xué)振動(dòng)和聲振動(dòng)存在著某些共同的規(guī)律，因此，在處理這些問題的方法上可以相互借用。

在研究傳感器等這些電、力、聲問題時(shí)，同時(shí)考慮電、力、聲的振動(dòng)，這時(shí)應(yīng)用電一力一聲類比方法將更顯示出它的優(yōu)越性。一般情況下，局部放電發(fā)生在小范圍內(nèi)，放電的空間很小，因此采用集中參數(shù)系統(tǒng)，這樣系統(tǒng)的唯一變量是時(shí)間。