伴隨著每次局部放電的現(xiàn)象，放電效應(yīng)（比如電流波形等）取決于絕緣材料和空間電場(chǎng)的情況，這些放電效應(yīng)為表示局部放電特性提供了一些可能的方法。
局部放電的過(guò)程是多種多樣的，局部放電發(fā)生在高壓設(shè)備的電氣絕緣介質(zhì)中。這種多樣性是由于電氣設(shè)備中所用的絕緣材料范圍很大，在特定的系統(tǒng)中空隙或界面的幾何形狀是區(qū)別很大的。放電通常在氣體介質(zhì)中發(fā)生，這可能在單純的氣體中發(fā)生，如空氣和SF6，也可能是在固體絕緣含有的氣隙中發(fā)生。它還可能在液體介質(zhì)中的氣泡中發(fā)生，產(chǎn)生氣泡的原因是液體自身氣化或其中的水分氣化。但是即使局部放電通常被看作是氣體放電，在固體和液體介質(zhì)中也可能會(huì)發(fā)生電子崩，在初始電子崩發(fā)生之后，有可能會(huì)形成空腔包含的蒸汽或者等離子體，促成再次氣體放電的條件。
液體中局部放電
結(jié)合我們所認(rèn)識(shí)的放電現(xiàn)象，如同以上所述，當(dāng)絕緣中場(chǎng)強(qiáng)超過(guò)確定的值并且存在自由電子時(shí)，局部放電就會(huì)發(fā)生。氣體放電表現(xiàn)形式比較多樣化（例如輝光放電、Townsend、流注和先導(dǎo)放電）。發(fā)生哪一種放電取決于氣體類型、電場(chǎng)分布、固體材料的表面狀態(tài)，這些因素將決定所產(chǎn)生的電流脈沖的形狀。例如在空氣中，電流脈沖波形的上升沿時(shí)間比在空氣中短，基于這樣的特點(diǎn)，可用來(lái)表征放電。
傳統(tǒng)局放測(cè)量系統(tǒng)的上限頻率在0.5-1.0MHz，因此不能檢測(cè)真實(shí)的電流脈沖信號(hào)，所以不能反映出詳細(xì)的局放“指紋圖”，但隨著現(xiàn)代化的高頻天線、電流變換器或羅可夫斯基線圈傳感器的研制，使分析局部放電信號(hào)中的高頻分量變成了可能，所以能夠得到更為詳細(xì)的局部放電波形。
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